拉曼光譜

當(dāng)光照射到物質(zhì)上時(shí)會(huì)發(fā)生散射，散射光中除了與激發(fā)光波長(zhǎng)相同的彈性成分（瑞利散 射）外，還有比激發(fā)光的波長(zhǎng)長(zhǎng)的和短的成分，后一現(xiàn)象統(tǒng)稱為拉曼效應(yīng)。由分子振動(dòng)、固體中的光學(xué)聲子等元激發(fā)與激發(fā)光相互作用產(chǎn)生的非彈性散射稱為拉曼散射，一般把瑞利散射和拉曼散射合起來(lái)所形成的光譜稱為拉曼光譜。由于拉曼散射非常弱，所以直到1928年才被印度物理學(xué)家拉曼等人發(fā)現(xiàn)。
當(dāng)時(shí)他們用汞燈單色光來(lái)照射某些液體時(shí)，在液體的散射光中觀測(cè)到了頻率**入射光頻率的新譜線。在拉曼等人宣布了他們發(fā)現(xiàn)的幾個(gè)月后，蘇聯(lián)物理學(xué)家蘭德斯-別爾格等也獨(dú)立地報(bào)道了晶體中的這種效應(yīng)存在。由于拉曼散射非常弱，強(qiáng)度大約為瑞利散射的千分之一。在激光器出現(xiàn)之前，為了得到一幅完善的光譜，往往很費(fèi)時(shí)間。激光器的出現(xiàn)使拉曼光譜學(xué)技術(shù)發(fā)生了很大的變革。因?yàn)榧す馄鬏敵龅募す饩哂泻芎玫膯紊?、方向性，且?qiáng)度很大，因而它們成為獲得拉曼光譜近乎理想的光源。
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